Biarkan V dan saya menjadi tegangan dan arus sesaat pada beban. Dari definisi daya, tegangan, dan arus, kami memiliki hubungan untuk daya sesaat:
p(t)=v(t)⋅i(t)
Yang berarti bahwa daya pada diberikan instan sama dengan produk dari tegangan dan arus tepat pada instan itu.t
Saya akan menganggap Anda sudah familiar dengan apa arti sebenarnya representasi phasor. Singkatnya: fasor adalah singkatan matematika untuk merepresentasikan sinusoid pada frekuensi yang tidak diketahui.
Jadi, adalah singkatan untuk v ( t ) = V M ⋅ c o s ( ω t + ϕ V ) . Demikian pula: Aku = Saya M ∠ φ saya berarti saya ( t ) = I M ⋅ c o s ( ω t + φ I ) .V=VM∠ϕVv(t)=VM⋅cos(ωt+ϕV)I=IM∠ϕIi(t)=IM⋅cos(ωt+ϕI)
Mengalikan untuk semua t , memberi kita bentuk gelombang dari daya sesaat untuk setiap t . Bekerja pada perkalian itu:v(t)⋅i(t)tt
s ( t ) = v ( t ) ⋅ i ( t ) = VM.⋅ c o s ( ω t + ϕV) ⋅ SayaM.⋅ c o s ( ω t + ϕsaya)
Sebagai , denganu=ωt+φVdanv=ωt+φsaya, kita dapat menyederhanakan persamaan di atas ke:cos(u)⋅cos(v)=12⋅[cos(u−v)+cos(u+v)]u=ωt+ϕVv=ωt+ϕI
s ( t ) = v ( t ) ⋅ i ( t ) =VMIM.2⋅ [ c o s (ϕV-ϕsaya)+cos(2ωt+ϕV+ϕI)]
Bentuk gelombang ini cukup menarik untuk dirinya sendiri: ini adalah nilai yang konstan dijumlahkan dengan sinusoidVMIM2⋅cos(ϕV−ϕI).VMIM2cos(2ωt+ϕV+ϕI)]
Ini jelas menunjukkan bahwa kekuatan sesaat tidak konstan dengan waktu.
Berdasarkan hasil itu, kita dapat melihat bahwa kekuatan rata - rata sama dengan komponen non-bervariasi (itu cukup mudah untuk membuktikan bahwa secara matematis, kita hanya perlu menyelesaikan integrals(t))1T∫t+Tts(t)dt
Termotivasi oleh hasil ini, dan oleh interpretasi geometris yang cukup manis dari , nilai tersebut telah didefinisikan sebagai kekuatan nyata , yaitu, kekuatan yang sebenarnya dikirim ke beban. Sekarang Anda tahu bahwa kekuatan nyata ini tidak lebih dari kekuatan rata-rata pada beban.VIcos(ϕV−ϕI)
Menyelam ke dalam konsep ini sedikit (itu adalah kucing saya tidak bisa menggambar di sini, tapi saya akan mencoba):
Biarkan v menjadi vektor dengan magnitudo || v || dan fase , dan saya menjadi vektor dengan magnitudo || i || dan fase ϕ i
Jika Anda mengalikan || i || oleh c o s ( ϕ v - ϕ i ) Anda memiliki proyeksi i over v . Di sisi lain, | | saya | | s i n ( ϕ v - ϕ i ) dikatakan komponen i dalam quadrature dengan vϕvϕicos(ϕv−ϕi)||i||sin(ϕv−ϕi).
Sekarang Anda dapat memahami mengapa daya rata-rata memiliki interpretasi geometris yang keren: daya rata-rata adalah tegangan yang dikalikan dengan proyeksi arus di atas tegangan, pada ruang fasor.
Ini memotivasi penciptaan kekuatan kompleks S sebagai:
S = P + jQ
Dengan definisi ini, bagian sebenarnya dari vektor adalah persis daya rata-rata yang dikirim ke beban, dan bagian kompleksnya adalah daya yang dikatakan berada dalam kuadratur , disebut daya reaktif (google for Power Triangle untuk melihat interpretasi geometris dari hasil ini) .
Ok, sekarang kembali ke definisi , kita melihat bahwa P =s(t)danQ, menurut definisi, dan untuk memenuhi definisi S, sama denganP=VMIM2⋅cos(ϕv−ϕi)QVMIM2⋅sin(ϕv−ϕi)
Jadi, seperti yang ingin kami buktikan di awal:
S=P+jQ=VMIM2⋅cos(ϕv−ϕi)+jVMIM2⋅sin(ϕv−ϕi)
S=VMIM2⋅[cos(ϕv−ϕi)+jsin(ϕv−ϕi)]
S=VM∠ϕV⋅IM∠−ϕI2
S=V⋅I∗2
Jadi, begitulah, apa yang ingin Anda lihat;)
sunting : Apa interpretasi fisik dari Q?
Saya telah menunjukkan di atas apa interpretasi fisik dari bagian nyata dari kekuatan kompleks, P, yaitu, kekuatan rata-rata yang dikirim ke beban. Tapi apa sebenarnya T, bagaimana cara memvisualisasikannya? Ini didasarkan pada kenyataan bahwa cos dan dosa adalah ortogonal , dan prinsip superposisi dapat diterapkan pada kekuasaan jika dua bentuk gelombang yang terlibat dalam perhitungan adalah ortogonal. Mari kita masuk ke matematika, karena itulah yang paling penting.
Menggunakan hasil yang diperoleh di atas: s(t)=VMIM2⋅[cos(ϕV−ϕI)+cos(2ωt+ϕV+ϕI)]
Kasus pertama: murni beban resistif, sehingga ϕV−ϕI=0
s(t)=VMIM2⋅ [ 1 + c o s ( 2 ( ω t + φV) ) ]
Itu adalah sinusoid yang berpusat VM.sayaM.2VM.sayaM.). Sebut saja P
Kasus kedua: beban induktif murni, sehingga ϕV- ϕsaya=π2
s ( t ) =VM.sayaM.2⋅ [ 0 - c o s ( 2 ( ω t + φV) -π2) ]
s ( t ) =VM.sayaM.2⋅ [ s i n ( 2 ( ω t + ϕV) ) ]
Itu adalah gelombang murni berosilasi dengan nilai rata-rata sama dengan 0. Mari panggilan hasil ini Q .
Kasus ketiga: kasus generik ϕV- ϕsaya= θ
Dalam hal ini, s (t) adalah persamaan umum yang kami temukan pada diskusi di atas. Tetapi kita dapat menulis ulang untuk memanfaatkan hasil dari dua kasus sebelumnya, seperti ini:
Pertama, kami menulis ulang persamaan dalam hal θ (perhatikan itu ϕV+ ϕsaya= ϕV- ϕV+ ϕV+ ϕsaya= 2 ϕV- θ):
s ( t ) =VM.sayaM.2⋅[cos(θ)+cos(2(ωt+ϕV)−θ)]
Knowing that:
cos(x−y)=cos(x)cos(y)+sin(x)sin(y), letting x=2(ωt+ϕV) and y=θ
s(t)=VMIM2⋅[cos(θ)+cos(θ)cos(2(ωt+ϕV))+sin(θ)sin(2(ωt+ϕV))]
Rearranging the terms:
s(t)=cos(θ)⋅VMIM2⋅[1+cos(2(ωt+ϕV))]+sin(θ)⋅VMIM2sin(2(ωt+ϕV))
Using the result of the two first cases above:
s(t)=cos(θ)P+sin(θ)Q
An amazing result, right? What does that mean?
Let's go back to what we are doing: calculating the power for the generic case where ϕV−ϕI=θ, that is, solvig the equation:
s(t)=VMcos(ωt+ϕV)⋅IMcos(ωt+ϕI)
Can we rewrite i(t)=IMcos(ωt+ϕI) in the form of i(t)=K1cos(ωt+ϕV)+K2sin(ωt+ϕV)?
Let's try:
ϕI=ϕV−θ
i(t)=IMcos(ωt+ϕV−θ) \$
Letting ωt+ϕV=u and θ=v
With the relation:
cos(u−v)=cos(u)cos(v)+sin(u)sin(v)
We have:
i(t)=IMcos(θ)cos(ωt+ϕV)+IMsin(θ)sin(ωt+ϕV)
Just what we wanted, to rewrite i(t) as a sum of two components: one in phase with v(t), and one in quadrature with v(t)!
Now the result of the case 3 can be explained: i(t) can be decomposed in two components, as shown above, and the power generated by i(t) is equal to the power generated by each one of these components individually. Whoa, just like superposition but for power! (Remember that this is only true, and it was proven above, because cos and sin are orthogonal)
So Q is the amount of power generated by the component of i(t) that's in quadrature with v(t). It is purely oscillatory and has no mean value.
P is the amount of power generated by the component of i(t) that's in phase with v(t). It is oscillatory but has a mean value that's equal the mean power delivered to the load.
Dan kekuatan kompleks S , daya total, adalah jumlah kedua komponen ini